Главная
Материалы
Мембранные конструкции
Железобетон
Камень
Сталь
Пластмасса
Эксплуатация зданий
Конструкии
Стальные канаты
Усиление конструкций
Расчет высотных зданий
Строительство
Строительная механика
Пространство
Строительное производство
Железобетонные сооружения
Монтаж винилового сайдинга
Сметное дело
Отопление и вентиляция
Проектная продукция
Ремонт
Гидроизоляция
Расчет фундамента
Полочка на кронштейнах
Украшаем стены ванной
Самодельные станки
Справочник строителя
Советы по строительству
Как осуществляется строительство промышленных теплиц? Тенденции в строительстве складских помещений Что нужно знать при проектировании промышленных зданий? |
Строительные лаги Справочник уравнения, можно утверждать, что во время процесса координатного спуска все точки Х*) (см. § 25) будут лежать в области допустимых значений (в смысле неотрицательности величины Нь), если только первая точка лежит в этой же области. § 27. ОТЫСКАНИЕ НАЧАЛЬНОГО ПРИБЛИЖЕНИЯ Выше было показано, что если первое приближение лежит в области допустимых значений неизвестного (т.е. обеспечивается неотрицательность всех значений натяжений Нь), то можно построить алгоритм координатного спуска таким образом, что ни одно из приближений не выйдет из области допустимых значений неизвестного. Поскольку в этой области для каждого из условий (176) существует единственный корень, очевидно, можно утверждать, что и полученное решение будет единственным в допустимой области, если такое решение существует, Однако отыскание исходного приближения х.удов- летворяющего b неравенствам, Н1 + Н1 + Ъньпхп°>0 (184) (6=1, 2...., 6), представляет собой достаточно сложную задачу, к решению которой сейчас мы приступим. В первую очередь покажем, что наиболее естественный путь - принять в качестве исходных нулевые значения в общем случае не приводит к цели. Действительно, при этом должны соблюдаться неравенства Н1 + Н1>0, (185) а это невозможно при произвольном выборе основной системы. Так, для простейшей мачтовой конструкции (рис. 47, а) в основной системе (рис. 47,6) всегда выполняется неравенство (185), а в основной системе П (рис. 47,0) при достаточно больших значениях Р оно будет нарушено. Следует напомнить, что здесь не рассматривается задача об устойчивости вантово-стержневой системы. Можно ли для произвольной вантово-стержневой системы, загруженной произвольной системой сил, найти такую основную систему, в которой соблюдаются условия (185)?. Рис. 47 По-видимому, на этот вопрос следует ответить утвердительно, так как всегда можно подобрать такие добавочные величины а„, что при д:(,п) = О (п= 1, 2,..., п) выполнятся условия Н1 + Н1 + hbn [хТ + а„) > о (186) (6=1. 2.....6). Прибавление к неизвестным х„ величины а„ соответствует параллельному переносу координатных осей в пространстве неизвестных {xj, хг, х„}, а это можно сделать таким образом, чтобы начало координат попало в область допустимых значений неизвестных. Поскольку изменение начала отсчета не влияет на свойства потенциальной функции и* и, следовательно, на уравнение (176), то окончательные результаты не изменяются и операцию преобразования неизвестных х„ в х; = х„ + а„ (187) можно трактовать как замену основной системы. Преобразованию (187) можно дать и такое статическое толкование - вместо усилий Нь, Л* и Л4у в основной системе используются величины: N*c + Yi "спап, (188) где а„ - некоторые произвольные числа. При этом окончательные результаты расчета не изменяются, поскольку такая операция соответствует догружению заданной вантово-стержневой системы дополнительными взаимно уравновешенными усилиями, приложенными там, где предполагается устранить лишние связи для образования основной системы. Такие взаимно уравновешенные усилия (рис. 47, г, д) являются обобщенными нулевыми воздействиями [57] и, следовательно, не могут изменить окончательного результата, несмотря на то что усилия в основной системе меняются. При этом, естественно, предполагается, что такая область существует, т. е. неравенства (184) непротиворечивы. 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 [ 34 ] 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 |